• / 5
  • 下载费用:1 下载币  

电磁信号时间反演的实现方法研究进展

关 键 词:
电磁 信号 时间 反演 实现 方法 研究进展
资源描述:
第 40 卷 第 5 期 电 子 科 技 大 学 学 报 2011年 9月 2011 ·物理电子学· 电磁信号时间反演的实现方法研究进展 丁 帅,王秉中,欧海燕,赵德双  (电子科技大学物理 电子学院 成都 610054) 【 摘要 】 讨论了基于数字信号处理技术和模拟信号处理技术实现时域电磁信号时间反演的两类方法。前者可以直接对时域信号进行采样处理或通过在频域中进行相位共轭变换,实现时域信号时间反演;后者基于时域成像原理实现时域电磁信号的时间反演处理,包括微波光子技术和全电子技术两种方案。 关 键 词 进展 ; 电磁信号 ; 实现 ; 时间反演 中图分类号 文献标识码 A on 610054) of of in on or in to of is on of to of in of 稿日期: 2010  08  13; 修回日期: 2011  05  11 基金项目: 国家 863计划 (2008中央高校基本科研业务费项目 (作者简介: 丁 帅 (1982  ),男,博士生,主要从 事 时间反演电磁学 方面的研究 . 时间反演 (不是时间倒流,而是运动的反演,就好比将电影胶片倒放所产生的效果。文献 [1]研究了声学时间反演镜,能使在均匀和非均匀媒质中传播的声波实现时间和空间的同步聚焦,因此可用于复杂媒质中目标的探测 [2 2004年,时间反演技术被引入 到 电磁学领域,人们开始探索时间反演技术在电磁波系统中的应用。研究发现,利用时间反演技术同样可以实现电磁波的时间和空间同步聚焦。因此,可用于复杂媒质中目标的探测与成像、超宽带无线通信等领域 [6文献 [12]推导给出了电磁波的时间反演腔理论 ;文献[13]验证了时间反演电磁波在近场具有超分辨率聚焦特性 ;文献 [14]用实验证明了时间反演电磁波具有远场超分辨率聚焦特性。虽然近年来对电磁波时间反演的研究有了较大进展,但 该 技术却仍然未能走出实验室,进入实用,其根本原因是高效、高性能的电磁信号时间反演尚难以实现。 在时间反演电磁波系统中,电磁信号的时间反演是由时间反演阵列来完成的,包含天线和信号处理两个单元。天线 用于 接收来波和发射时间反演信号 ; 信号处理单元实现对来波信号的时间反演。 电磁信号的时间反演实现方式可分为两类: 1) 基于数字信号处理技术 ; 2) 基于 模拟信号处理技术。前者可以直接对时域信号进行采样处理或通过频域相位共轭,实现时域信号时间反演;而后者是基于时域成像原理实现时间反演处理,包括微波光子技术和全电子技术两种方案。 文献 [15]对 时间反演与负折射材料的相关性作过论述,但并没有真正设计出具有时间反演特性的电磁材料。 1 基于数字信号处理技术 的 电磁信号 时间反演实现方法 直接在时域进行电磁信号时间反演的流程如图1所示。 电 子 科 技 大 学 学 报 第 40 卷 712 f(t) A / D 转换 D S P D / A 转换 g (t) 图 1 直接时域数字信号处理流程 受 接时域数字 信号处理目前只用于低频信号,如在声学 /超声时间反演系统中 , 对微波频段的电磁波时间反演系统 的 实现还很困难。 在 有关电磁波时间反演研究的报道中,反演信号的产生均采用高档仪器实现,如高端任意波形发生器 (高端示波器 (16]等。 该 方式成本高,难以走出实验室进入应用。文献 [14]将基带信号反演,然后将反演后的信号调制到 而实现较高中心频率电磁脉冲 ,它 是时间反演。利用频谱搬移的方法虽然能够提高处理信号的频率,但所处理的基带信号通常频带较窄,无法实现宽带时域信号反演。 信号在时域 的反演变换等同于在频域对其每个频率分量做相位共轭变换 [16因此,通过傅里叶变换将时域信号变换至频域,在频域对信号做相位共轭处理,再通过傅里叶逆变换便可得到时间反演信号。图 2所示为通过相位共轭变换得到时间反演信号的流程。 f( t) 傅里叶 变换 相位 共轭 F ( ) G ( ) 傅里叶 逆变换 g ( t) 图 2 相位共轭方法得到时间反演变换信号 单频信号的相位共轭可以通过混频实现。假设射频信号的表达式为 : RF ) (1) 若本振信号为 : ) (2) 混频后得到的信号为 : IF c o s ( ) c o s ( 3 )f t t       (3) 经过低通滤波后得到输出信号 : ) (4) 可以看到,输出信号与射频信号相位共轭。单频信号的相位共轭早已用于方向回溯天线系统 [19]。 文献 [20]利用相位共轭技术实现了周期性宽带电磁信号的时间反演。 该 系统包括 4个模块 : 1) 傅里叶变换电路,其作用是将一个周期时域信号变换为离散频域信号 , 通过不同本振信号与 现对时域周期信号的傅里叶级数展开 ; 2) 相位共轭电路,对各个离散频率分量作相位共轭处理 ;3) 傅里叶逆变换电路,对相位共轭信号做傅里叶逆变换,获得时域的时间反演信号 ; 4) 包络检波电路,提供时隙信号,通过一个周期为 时钟信号进行协调 , 控制 3为 对一个周期信号进行时间反演 的 处理结果。 该 方法实现了周期性宽带电磁信号的时间反演,并初步用于电磁波时间反演系统实验 [21]。 1 . 5 1 . 0 0 . 5 0  0 . 5  1 . 0  1 . 5 0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50 f(t)/1 . 5 1 . 0 0 . 5 0  0 . 5  1 . 0  1 . 5 10 11 12 13 14 15 t/f(t)/ 输入信号 3 T 0 T 0 1 . 5 1 . 0 0 . 5 0  0 . 5  1 . 0 0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50 f(t)/n s 1 . 5 1 . 0 0 . 5 0  0 . 5  1 . 0 t/ n s f(t)/ 输出信号 3 T 0 T 0 +1  s 1 . 0 3 5 1 . 0 3 6 1 . 0 3 7 1 . 0 3 8 1 . 0 3 9 1 . 0 4 0  1 . 5  1 . 5 图 3 周期信号时间反演处理 [20] 文献 [20基于相位共轭技术实现的周期性宽带电磁信号时间反演存在局限性。 1) 该 方式不能处理一般的非周期信号; 2) 用 3) 外加本振频率源会限 制系统工作频段。因此, 该 实现方式仍需大力改进。 上述基于数字信号处理技术实现电磁信号时间反演的方法,无论是直接在时域进行还是在变换域进行,都需要进一步开展深入的探索研究,以提高数字信号处理效率。探讨信号时间反演在新的变换域的形式及实现方式, 是基于数字信号处理技术实现高效电磁信号时间反演的途径之一。 压缩感知 (论是近期提出的一种先进的信号处理理论 [22],它能够突破奈奎斯 第 5期 丁帅,等 : 电磁信号时间反演的实现方法研究进展 713 特采样定律,在压缩采样的情况下,无失真地恢复信号。利用 该 方法实现对超宽带时域电磁信号采样及信号重构已经有相关 的 文献报道 [23]。将压缩感知理论与技术应用于电磁信号时间反演,提高处理效率,是需进一步努力探索的研究方向。 2 基于模拟信号处理技术 的电磁信号 时间反演实现方法 基于模拟信号处理技术实现电磁信号时间反演的方法在速度、带宽等方面优 于数字信号处理技术,它不需要对信号进行数字化取样,而是基于时域成像 (理。 基于色散补偿原理的微波光电子波形变换方法是一种能够实现宽带微波信号时间反演的模拟信号处理技术。 文献 [24]根据色散补偿原理,利用微波光子技术,实现了射频信号时间反演,图 4为反演过程示意图。掺饵光纤激光器发出的超短光脉冲在负色散光纤中传输发生色散,总色散为 11 1D 为光纤色散系数 , 1L 为光纤长度 。 输入射频信号会对产生的啁啾光脉进行强度调制。在色散系灵敏为 色散会对负色散啁啾脉冲进行补偿,波形会被压缩,得到图 4中标号为 (Ⅰ )所示的波形。当第二段光纤的色散绝对值为 形在时间轴上会达到最大压缩,得到图 4中标号为 (Ⅱ )所示的波形。进一步加大正色散补偿会使光脉冲变成正啁啾脉冲,其包络波形会在时间上轴上反转,得到图 4中标号为 (Ⅲ )所示的波形。当 2出包络信号波形 (Ⅳ )便为输入射频信号的时间反演波形。如果再进一步增加色散,会使反演波形在时间轴上被拉伸,如图 4中标号为 (Ⅴ )的波形。 光幅度 调制器 掺饵激光放大器 压缩的波形 被压缩的反演波形 被拉伸的反演波形 反演波形 ( Ⅰ ) ( Ⅱ ) ( Ⅲ ) ( Ⅳ ) ( Ⅴ ) D 2 L 2 =  2D 1 L 1 D 1 L 1 <0 电信号最大化压缩的波形 图 4 基于微波光子技术的射频信号时间反演变换过程 [24] 文献 [25]提出了时间透镜的概念。 文献 [26]基于麦克斯韦方程的波动方程,展示了优美的时 空域中波束的近轴衍射问题和时域窄带脉冲在色散媒质中的传播问题满足形式相同的复扩散方程;时域中与时间平方成正比的相位调制对应于空域中与波束径向距离平方成正比的相位调制,由此定义出与空间薄透镜对偶的 “ 时间透镜 ”; 进一步引申出时域成像概念。 时域窄带 电磁脉冲在色散媒质中传播满足方程 : 2222  (5) 式中, 部; β为传播常数 ; ω为角频率 ; ξ为传播距离 ; τ为时间 。 电磁波傍轴衍射问题则满足方程 : 22i ()2E E Ez k x y       (6) 式中, x、 y、 较 式 (5)与 式 (6),可以看出,两者都具有复扩散方程的形式,并存在以下对偶关系 : 22 z , , (7) 因此,与波在空间传播相似,可写出波 的 时间传递函数: 20T( ) i )2H t  (8) 式 中 , 时域聚焦长度 (简称 “ 焦时 ” (对应于空域透镜的 “ 焦距 ” 。与空域聚焦相似,电磁信号在时间上也会聚焦,并且存在聚焦极限。 即 信号在时间轴上不能无限压缩。当波形压缩达到极限时,如果继 续对其进行压缩处理,波形便会在时间轴上发生反转,这正是信号时间反演所要的效果。因此,时域成像原理为电磁信号时间反演的实现提供了新的途径。 空间透镜成像问题中,像大小的变换尺度为 : d (9) 式中, 像的变换尺度与物、像在透镜前后的距离相关。 与之对偶的时间透镜成像问题中,波形变换尺度则与信号到达时间透镜前及经过时间透镜后的色散量相关,表示为 : 22T 2 1(10) 当 信号到达时间透镜前的色散量与离开时间透镜后的色散量相同时,电磁波波形实现时间反演。 目前,基于时域成像原理实现电磁信号时间反演的方案主要 有 微波光电子技术 和 全电子技术 两种 。 电 子 科 技 大 学 学 报 第 40 卷 714 对微波系统采用微波光子技术的电磁信号时间反演方案具有很高的系统时间 分辨率以及 很容易实现所需带宽等优点。但是,从系统集成的角度看,它必须采用电光 /光电转换器件和比较昂贵的激光源。 文献 [27]用 基于时域成像原理提出了采用全电子 (统的电磁信号时间反演实现方案。相比上述方法,全电子技术 方案成本低、易集成,是实现高效时间反演阵列的有效途径。在今后全电子技术实现电磁信号时间反演的研究中,应更多关注提高系统带宽与可靠性、损耗降低、关键器件小型化的研究。 图 5为基于全电子技术的射频信号时间压缩变 换过程 [27]。 一个长度为 1t 的时域脉冲 图中未显示载波 )先通过一个群时延斜率为 1 的色散器件形成啁啾脉冲,然后和由短时脉冲经过群时延斜率为 2 的色散器件处理的啁啾脉冲 一起送入宽带模拟乘法器,产生平方相位调制 , 调制后的信号经过群时延斜率为 3 的 色散器件处理,可得输出 长度为 2 3 1 1( / )   。记 13 /M ,如果 1M ,时域波形被拉伸;如果 1M ,时域波形被压缩;如果 0M ,时域波形被反转。输出波 形 与 输 入 波 形 的 幅 度 满 足 关 系 式 3  。因此,恰当选择 1 、 2 和 3 ,使 1M ,可以实现对输入时域波形的时间反演。 包络信号 ( 未画出载波 ) co s (  0 t ) 输出 射频源 混频器  t 1 触发脉冲 色散延迟线 (  2 )  t 2 122111ou t i   色散延迟线 (  1 ) 高通 滤波器 色散延迟线 (  3 ) ou t pu t 3 1 2()      im pu t 1 图 5 基于全电子技术的射频信号时间压缩变换过程 在全电子技术实现方案中,产生啁啾脉冲的色散器件可由啁啾电磁禁带结构 [28现。波形变换尺度也要依靠 6所示为一种啁啾电磁禁带结构 [28],然而 该 结构需要通过增加长度来获得更大的带宽以及更高的群时延斜率。进一步探索研究宽频带、低损耗、小型化的高性能微波啁啾器件是基于全电子技术实现电磁信号时间反演的关键点之一。 图 6 一种啁啾电磁禁带结构 [28] 理论上,可采用高频载波使输入信号包络更加清晰,从而提高系统分辨率。但载波频率过高,在包络检测过程中信号的高频分量损耗会增大,引起信号波形失真,降低 系统可靠性 ,故 需要通过提高信号包络检测灵敏度来进一步改善基于全电子技术实现电磁信号时间反演系统的可靠性。 电磁信号时间反演全电子方案设计中,还应权衡系统时隙与系统带宽之间的矛盾 [30]。系统时隙会受到触发脉冲 (宽与产生啁啾脉冲的 以通过增加色散量来提高系统分辨率,但会降低啁啾率,限制系统带宽。尽管系统带宽可以通过减少色散量来提高,但必然又会以牺牲系统时隙为代价。因此,在系统方案设计中,应充分考虑两者的矛盾,提出合理的系统时隙 综上所述,基 于模拟信号处理技术实现电磁信号时间反演的方法同样存在进一步改进的空间。 3 结 束 语 时间反演电磁学在超宽带电磁波通信、雷达探 第 5期 丁帅,等 : 电磁信号时间反演的实现方法研究进展 715 测与成像等领域中具有广阔的应用前景,可靠迅捷的电磁信号时间反演是实现时间反演电磁波系统的关键。本文对电磁信号时间反演的实现方法进行了综述,指出了未来的探索研究重点。相信随着相关基础理论研究的不断深入、关键技术的不断突破,基于时间反演的、具有独特优势的新型电磁波应用系统将会最终走出实验室,投入实际应用 。 参 考 文 献 [1] , , , et in ]//989 1989. [2] . of : ]. 1992, 39(5): 555[3] , L, . of I: ]. 1992, 39(5): 567[4] , . of of ]. 1992, 39(5): 579[5] , . in a a ]. 2002, 89(12): 1[6] , , , et WA ]. 2004, (3): 96[7] , , , et of WB ]//004 [: 2004. [8] C, , , et ]. 2006, (5): 269[9] V, H, L, et 7463690[P]. 2008. [10] , M. ]. 2005, 53: 2317[11] H, , , et of a in a ]. 2005, 53: 3058[12] , , , et of ]. 2007, 32(21): 3107[13] , . of ]. , 2007, 76(6): 065801:1[14] , , , et ]. 2007, 315(5815): 1120[15] B. ]. 2008, 322(5898): 71[16] , , , et of ]. 2006, 88 (154101): 1[17] C. On ]. 2009, 25(9): 095010[18] R, R. in ]. J m, 1991, 89(1): 171[19] . ]. 1964, 12(2): 176[20] , K, , et A of on ]//[:[, 2009. [21] , , K, et An of on ]. 2010, 58(1): 74[22] L. ]. 2006, 52(4): 289[23] , , , et on ]. I: 2008, 55(4): 379[24] , S, . of ]. 1999, 35(15): 1230[25] H, . a ]. 1989, 14(12): 630[26] H. of ]. 1994, 30(8): 1951[27] D, , V. An of WB ]//008 2008. [28] D, , V. A of ]. 2007, 55(2): 327[29] A G, , J, et in ]. 2001, 11(12): 486[30] , . ]. J 2003, 21(12): 3085编 辑 税 红
展开阅读全文
  石油文库所有资源均是用户自行上传分享,仅供网友学习交流,未经上传用户书面授权,请勿作他用。
0条评论

还可以输入200字符

暂无评论,赶快抢占沙发吧。

关于本文
本文标题:电磁信号时间反演的实现方法研究进展
链接地址:http://www.oilwenku.com/p-63580.html
关于我们 - 网站声明 - 网站地图 - 资源地图 - 友情链接 - 网站客服客服 - 联系我们
copyright@ 2016-2020 石油文库网站版权所有
经营许可证编号:川B2-20120048,ICP备案号:蜀ICP备11026253号-10号
收起
展开