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第3讲-岩石力学-岩石的变形、破坏特征_图文

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地质 储层 沉积 地化 层序地层
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岩石的变形、破坏特征卢运虎学习目标• 掌握岩石物理性质、变形、破坏的定义;• 了解不同岩石的本构关系及强度准则;• 孔隙压力变化对岩石应力与破坏的影响。提纲一、岩石的物理性质二、岩石的变形特征与本构关系三、岩石的强度特性与强度准则砾岩致密细砂岩泥岩硬脆性泥页岩盐岩硬石膏盐岩盐岩泥岩盐岩泥岩盐岩纯盐岩复合盐岩定义岩石的 物理性质 物理性质: 物质不需要经过化学变化就表现出来的 性质。颜色、气味、形态、熔点、硬度、导电性 等。 岩石的物理性质: 指岩石的力学、热学、电学、声学、放射学等特性参数和物理量。1、岩石的组构特征岩石 的物质组成粘土矿物硅酸盐类矿物碳酸盐类矿物氧化物类矿物组成岩石的矿物组成岩石的矿物成分及其相对含量在一定程度上决定着岩 石的 力学 性质。岩石 的结构岩石的结构:岩石内矿物颗粒的大小 、 形状 、 排列方式及微结构面发育情况与粒间连结方式等反映在岩块构成上的特征 。 其中 , 粒间连结分结晶连结与胶结连结 。颗粒形状 强度:粒状、柱状 > 片状 > 鳞状颗粒大小 强度:细粒 > 粗粒排列形式 强度:等粒 > 不等粒1、岩石的组构特征微结构面 : 指存在于矿物颗粒内部或矿物颗粒间的软弱面或缺陷 , 包括矿物解理 、 晶格缺陷 、 粒间空隙 、 微裂隙 、 微层理及片理面 、 片麻理面 等 。① 降低岩石强度② 导致岩石力学性质各向异性岩石的微结构面1、岩石的组构特征 基底型: 彼此不发生接触的矿物颗粒埋在玻璃体中,这种情况下胶结程度很高,岩石强度与胶结物有关。 接触型: 仅仅在颗粒的接触点存在胶结物,这种胶结程度低,岩石强度也不大。 间隙型: 矿物颗粒彼此直接接触,而颗粒的孔隙被胶结物充填。 溶蚀型: 胶结物不仅充填在矿物颗粒之间,而且进入到矿物颗粒本身中,胶结强度很高。岩石的主要胶结类型:1、岩石的组构特征2、岩石的物理性质 岩石和土一样 , 也是由固体 、 液体和气体组成的多相体系 。 物理性质是指岩石由于三相组成的相对比例关系不同所表现的物理状态 。 ( 岩石 的 密度 、 岩石 的孔隙 性 、 岩石 的水 理性 ) 岩石颗粒密度:岩石 固体部分的质量与其体积的比值。它不包含孔隙在内,因此其大小仅取决于组成岩石的矿物密度及其含量 。 岩石块体密度:是 指岩石单位体积内的质量,按岩石的含水状态,又有干密度( ρd)、饱和密度( ρ天然密度( ρ)之分,在未指明含水状态时一般指岩石的天然密度 。 sd  常见岩石的密度岩 石 名 称 密度(g/ 岩 石 名 称 密度 (g/ 岗 岩 灰 岩 岩 云 岩 岩 麻 岩 岩 岩 理 岩 岩 石的物理性质岩石 的孔隙特性 孔隙度 : 岩石中孔隙体积与岩石总体积之比 (多用百分数表示 )。 裂隙率 : 岩石中各种节理、裂隙的体积与岩石总体积之比称裂隙率。 孔隙度与裂隙率含义相同,孔隙度多用于相对松散土、石,裂隙率多用于结晶连接的坚硬岩石。 一般岩石的孔隙度在 10%间 。孔隙比: 岩石中孔隙的体积与固体颗粒体积之比称岩石的孔隙比 (多以小数表示 )。孔隙比和孔隙度 可以互相换算: 1 1孔隙比 孔隙度岩石的饱和密度为 密度为 算岩石的孔隙比和颗粒密度。2、岩石的物理性质岩石 在 水溶液 作用下表现出来的性质,称为 水理性质 。主要包括: 吸水性、软化性、 抗冻 性、 膨胀性、 崩解 性。岩石 的水理性质 吸水性: 岩石 在一定的实验条件下 吸收水分 的能力 ,称为 岩石的吸水性 。 吸水率 (岩石试件在大气压力和室温条件下自由吸入水的质量 (岩样干质量 (比,用百分数表示 。 岩石的饱和吸水率 (是指岩石试件在高压 (一般压力为 15真空条件下吸入水的质量 (岩样干质量 (比,用百分数表示 。 岩石的吸水率 (饱和吸水率 (比,称为饱水系数。它反映了岩石中大、小开空隙的相对比例关系 。1 1 0 0 % %1002 石的物理性质岩石 的软化性 岩石浸水饱和后 强度降低 的性质 , 称为 软化性 软化系数 (岩石试件的饱和抗压强度 (σ 干抗压强度 (σ c)的比值 岩石中含有较多的 亲水性 和 可溶性 矿物 , 大开 空隙较多 , 岩石的软化性较强 , 软化系数较小 。 岩石的软化性弱 , 工程地质性质较好 岩石软化性较强 , 工程地质性质较差2、岩石的物理性质常见岩石的软化系数弹性模量随含水量的变化情况泊松比随含水量的变化情况粘聚力随含水量的变化情况内摩擦角随含水量的变化情况 抗冻 性: 岩石 抵抗冻融破坏的 能力。 膨胀性: 岩石吸水后体积增大引起岩石结构破坏的性能称膨胀性 。 崩解性: 岩石被水浸泡,内部结构遭到完全破坏呈碎块状崩开散落的性能。具有强烈崩解性的岩石和土,短时间内即发生崩解 。2、岩石的物理性质 岩石的热 理性: 是 指岩石温度发生变化时所表现出来的物理性质。(热胀冷缩)体胀系数:温度上升 1℃ 所引起的体积增量与初始体积的比值。线胀系数:温度上升 1℃ 所引起的长度增量与初始长度的比值。0000岩石的导热率是度量岩石的热传导能力的参数,是指当温度上升 1℃ 时,热量在单位时间内传递单位距离的损耗值。、岩石的物理性质 单向裂隙 指一组结构面的法线方向上每单位长度 (m)内, 法线与结构面的交割 数目 。 平面裂隙率 3、岩石的各向异性和 渗透性岩石各向异性 是指天然岩体的物理力学性质随空间方位不同而异的特性,具体表现在它的 强度及变形特性 等各方面。在天然岩体条件下,使岩体具有各向异性的基本原因是由于岩石内普遍存在着层理、片理、夹层 和 定向裂隙(断层) 系统所致。目前在实际工程中对于成层岩体往往考虑其平行于层理和垂直于层理方向的差异性。 对于不具有层理的岩体,则把它视为各自同性体 。3、岩石的各向异性和 渗透性 岩石能透过水的能力称为岩石的 渗透性 。 有压水可以透过岩石的孔隙、裂隙而流动,不同岩石或裂隙性不同的岩石的渗透性不同,渗透性的大小用 渗透系数  岩石的渗透系数不仅与岩石的物理性质有关,也与岩石的应力状态有关。岩石渗透仪 (轴向渗透 )123421K 3、岩石的各向异性和 渗透性岩石的渗透系数数值提纲一、岩石的物理性质二、岩石的变形特征与本构关系三、岩石的强度特性与强度准则岩石的变形 : 是指岩石在任何物理因素作用下形状和大小的变化。工程最常研究的是由于力的影响所产生的变形。工程现象:形的定义弹性 :一定的应力范围内,物体受外力作用产生变形,而去除外力后能够立即恢复其原有的形状和尺寸大小的性质。 弹性按其应力和应变关系又可分为两种类型 应力和应变呈直线关系 — 即线弹性(虎克型弹性、理想弹性) 形的定义塑性:物体受力后产生变形,在外力去除后不能完全恢复原状的性质。形的定义 不能恢复的那部分变形称为塑性变形,或称永久变形、残余变形。 当物体既有弹性变形又有塑性变形,且具有明显的弹性后效时,弹性变形和塑性变形就难以区别了 。在外力作用下只发生塑性变形,或在一定的应力范围内只发生塑性变形的物体,称为塑性介质。粘性 ( : 物体受力后变形不能在瞬时完成,且应变速率随应力增加而增加的性质,称为粘性 。引起岩石发生一定变形所需的里取决于岩石的表观粘度,当岩石发生瞬时变形后,应力不断衰减。早施加载荷后出现永久变形的粘性材料称为粘塑性材料。形的定义应力是作用于单位面积上的力,属于矢量。形的定义轴向应变:径向应变:1111  3333剪切应变:1331   )(21 体积应变: 3322110 弹性模量 :1111泊松比:1133-  剪切模量:)(211313体积 模量:r arv典型的岩石应力 r arv空隙 闭合应力:单轴压缩状态下使岩石中的空隙闭合的最下应力。 r arv比例 弹性极限或弹性极限:应力 er arv屈服应力:er av扩容:压缩应力下岩石体积出现膨胀的现象称为岩石 扩容。per aarv峰值 强度:单轴压缩下岩石所能承受的最大应力称为峰值强度。峰前 空隙压密阶段 ( ② 弹性变形阶段 ( ③ 微裂隙稳定发展阶段 ( 微裂隙非稳定发展阶段 ( ⑤ 破坏后阶段 (per aarv峰前 变形参数变形模量 ( of 指单轴压缩条件下,轴向压应力与轴向应变之比。应力 时变形模量又称为弹性模量。oia0Mmm0 初始模量: 曲线原点处切线斜率② 切线模量: 曲线上任一点处切线的斜率③ 割线模量: 曲线上某点与原点连线的斜率①②③= 实验数据分析501i1 50 2 1212性段的斜率割线模量:极限强度 50%所对应点的斜率初始模量:初始段应力 石为均质、各向同性、弹性体,则弹性波在岩体介质中传播的纵波速度和横波速度可以用下列公式表示:    11 1 2   121 纵波速度:横波速度:述两个式子可以推导得出由纵横波速度表示的动态弹性模量和泊松比:  2222/22 / 1   221d d 与实验室内测得的静态弹性模量和静态泊松比相比: 2 5 % 3 0 %差 值 d油工程使用哪种模量? 加载 石是弹性的或卸荷点( P) 的应力低于岩石的弹性极限 (A)表现为弹性 恢复。果卸荷点 (P)的应力高于弹性极限 (A),则卸荷曲线偏离原加荷曲线,也不再回到原点,变形除弹性变形外,还出现了塑性变形。ep应变曲线的外包线与连续加载条件下的曲线基本一致,说明加、卸荷过程并未改变岩块变形的基本习性,这种现象称为岩石记忆。随循环次数增加,塑性滞回环的面积有所扩大,卸载曲线的斜率(代表岩石的弹性模量)逐次略有增加,这个现象称为 强化 。每次加荷、卸荷曲线都不重合,的破坏产生在反复加、卸荷曲线与应力 时的循环加、卸荷试验所给定的应力,称为疲劳强度。它是一个比岩块单轴抗压强度低且与循环持续时间等因素有关的值。征岩石是由固体的岩石骨架和流动的孔隙流体组成的二相体,孔隙流体对岩石的弹性有巨大的影响。多孔弹性的主要表现:充满流体的饱和岩石的刚度取决于施加外力的速率,当施加速率大于排出流体速度,岩石刚度大;反之,则岩石刚度与不含流体的一致。排水情况:Pd 在保持静水压力不变的情况下,流体静压力单位增量的变化导致的岩石体积应变就是排水情况下的岩石压缩系数。不排水情况: )(111   饱和岩石不排水压缩系数接近岩石基质的压缩系数,而与干燥岩石的压缩系数相差很大,因此饱和岩石纵波速度比干燥岩石高出许多。实际地震、测井和超声波测试中波长长,相当于不排水过程。表达式 响剪切应力或剪切应变,但影响 弹性模量 、 岩石 强度、摩阻 强度, 毕奥)常数。K bK g 1  0  1 多孔岩石的排流体积模量 [g 固体颗粒的体积模量 [ = 0 0 = 1 0• 无孔固体岩石。无孔隙压力影响。• 极好的多孔固体。孔隙压力的影响 最大“精确表达式 ” H   1使用 瞬时作用力和压力,无横向应变:L:H::油藏长度(横向延伸) [m]油藏高度(厚度) [m]孔隙压力变化 [平应力变化 [H  比奥( 数变化的多孔弹性效应   1 21 32油田 岩石的流变性主要包括以下几个方面: 蠕变:在恒定应力条件下,变形随时间逐渐增长的现象 流动特征:指时间一定时,应变速率与应力的关系 松弛:应变一定时,应力随时间逐渐减小的现象 长期强度:指长期荷载(应变速率小于 10s)作用下岩石的强度岩石 的变形和应力受时间因素的影响。在外部条件不变的情况下,岩石的应力或应变随时间变化的现象叫 流变 。 常 数t 常 数0蠕变:应力不变,应变随时间发生变化。松弛:应变恒定,应力随时间而减小。) 立即松弛:应力立即消失到 0。2) 完全松弛:应力逐渐消失直至为 0。3) 不完全松弛:应力逐渐减小,但最终不为 0。4) 不松弛:应力保持不变。 o t61234564 52 31 6 8 10 12页岩页岩花岗岩ε(10程实践发现,在岩石开挖洞室以后一段很长的时间内,支护或衬砌上的压力一直在变化的,这可解释为由蠕变的结果。研究岩石的蠕变对于洞室特别是深埋洞室围岩的变形,有着重要意义。初始蠕变阶段(减速蠕变阶段):曲线呈下凹型,应变最初随时间增大较快,但其应变率随时间迅速递减,到 岩块试件上施加恒定荷载,可得到 典型蠕变曲线 。在加载的瞬间,岩块产生一瞬时应变 (,随后便产生连续不断的蠕变变形。根据蠕变曲线的特征,可将 岩石蠕变划分为三个阶段 。等速蠕变阶段 (稳定蠕变阶段 ):曲线呈近似直线,即应变随时间近似等速增加,直到 在本阶段内某点 应变将沿 后保留一永久应变 ε p。加速蠕变阶段:蠕变加速发展直至岩块破坏 (。在初始蠕变阶段中某一点 变沿 荷后应力立即消失,但应变随时间逐渐恢复,二者恢复不同步— 应变恢复总是落后于应力,这种现象称为弹性后效 。 越小, ε 小到一定程度,第三蠕变不会出现;③ 很高,第二阶段短,应力越大,蠕变过程中的轴向应变越大。温度对蠕变的影响– 温度越高,总的应变量越小;– 温度越高,第二阶段的斜率越小。• 湿度对蠕变的影响– 饱和试件第二阶段应变速率和总应变量都将大于干燥状态下的试件结果。砂岩 的 )is of in/085 10 15 20 25 验将告诉您 岩石的 应力“记忆” 能力,蠕变将使未胶结砂岩储层的主应力差值变小。维明顿 1)弹性模型(胡克体)• 2)粘性模型(牛顿体)• 3)理想塑性模型(圣维南体)岩石 性质变化范围大,用多种模型来表述。主要性质:弹性、塑性、粘性(流变)。本模型 应力 力应变方 程 说明刚性固体(欧几里德 )无伸缩刚杆 克 )弹簧 粘滞性粘滞流体(牛顿 )粘壶 弹性和强度塑性固体(圣维南 )摩擦片   yτηη1η1η1η2η2γγγγγ弹、塑、粘三种基本模型的组合 τ联模型:电流相等,总电压 =分电压之和。每个元素的力相等;总应变 =分应变之和。本构关系:     最简单的粘弹模型: ( 1) ( 2) 1)  的是 c ....,. . . .. . . 应变-时间曲线 t加载卸载应力-时间曲线 00   )(, 驰方程:性质:有弹性变形、粘性流动, 0/ 0 t  ,① 基本模型,两元件并联② 本构关系:本构关系为一阶常系数微分方程初始条件:  10 1t 1/.1 1/.1 t 0 0 )( 11e 蠕变方程—— 蠕变曲线的渐近线。t=由本构关系得:卸载蠕变方程(后效)描述的性质a. 无瞬时弹性变形b. 无粘性流动(无永久变形)c. 有弹性后效d. 无松弛 应变随时间变化曲线松弛的描述:取应变为常数代入本构关系得: E可见 的泊送比为 竭压力为 设储层未经历压实作用),请计算其水平应力变化? 请 您试想,钻井钻遇该储集层段的后果是什么? 衰竭 作用对断层有何影响 ? 说出三种本构定律的名字,指出每种本构定律的最适岩石类型或条件。石的物理性质二、岩石的变形特征与本构关系三、石的 强度 和 变形特征 。岩石的强度特征反映岩石抵抗破坏的能力和破坏规律 。岩石 的变形特征反映岩石的力学属性 。在外载作用下,当岩石内部的应力达到或超过某一极限时,岩石就发生破坏。岩石破坏的主要形式:脆性破坏延性破坏拉伸破坏剪切破坏脆性破坏: 岩石在荷载作用下没有 显著觉察的变形 就突然破坏。* 大多数坚硬岩石在一定条件下都表现出脆性破坏的性质。* 产生这种破坏的原因可能是岩石中裂隙发生和发展的结果。例如,地下洞室开挖后,由于洞室周围的应力显著增大,洞室岩可能产生许多裂隙,尤其是洞顶的张裂隙,这些都是脆性破坏的结果。 岩石在破坏之前变形很大,且没有明显的破坏荷载,表现出显著的塑性变形,流动或挤出,这种破坏称为延性或韧性破坏。 塑性变形是岩石内 结晶晶格结位 的结果。 在一些软弱岩石中这种破坏较为明显。有些洞室的底部岩石隆起,两侧围岩向洞内膨胀都属延性破坏的例子。 坚硬岩石一般属于脆性破坏,但在两向或三向受力较大的情况下,或者在高温的影响下,也可能延性破坏。体中存在着许多软弱结构面,细微裂隙等弱面, 在荷载作用下,弱面上的剪应力一旦超过弱面的抗剪强度时,岩体将弱面剪切破坏,致使岩体产生滑移。如节理岩体中的地下洞室顶部岩块崩塌,洞侧岩石的滑动,以及岩坡沿软弱面的失稳等,都属于弱面剪切破坏。应变关系比金属材料复杂得多,岩石究竟属于脆性材料还是属于塑性材料,这不仅取决于岩石性质,且受应力状态,地温,受荷时间等多种因素的影响。度 :岩石的强度是指荷载作用下岩石的抵抗破坏的能力。为了 研究岩石的强度特征,经常将岩石制备成试件在实验室进行试验,依据试样应力状态的不同分为:岩石单轴抗压强度实验,抗拉强度实验,抗剪强度实验等。试验时将岩样制备成标准试件然后按相应的试验规程进行试验。石抗压强度的定义岩石 的抗压强度 是岩石试件在压力作用下抵抗破坏的极限能力,极限强度在数值上等于破坏时的最大压应力。2)测定岩石抗压强度的意义 衡 量岩块基本力学性质的重要指标 建立岩石破坏判据的重要指标 高 H=( 2- 长方体试件:边长 L= 高 H=( 2- 试件两端不平度 寸误差 ± 端面垂直于轴线 ± 样标准1)计算方法c /P— 轴向破坏荷载A— 试件界面积式中:切高质量岩心柱L = 2D平端高角度剪切面扩张和破碎带r = 3aa = : 最小有效应力 [应变应力兰德( 英砂的应力 020014012010080600 5 10 15 20 25 30平均轴向应变 (轴测试,样品深度为 7331'1" - 7331'11"1807331 2200 1200 500 300 积岩 变质岩岩屑凝灰岩安山岩 玄武岩 花岗岩 硬砂岩 石灰岩 砾岩 泥岩 砂岩 千枚岩 片岩 角岩 片麻岩火成岩 沉积岩 变质岩岩屑凝灰岩安山岩 玄武岩 花岗岩 硬砂岩 石灰岩 砾岩 泥岩 砂岩 千枚岩 片岩 角岩 片麻岩内摩擦系数强岩石 /arr = 3a = 1滑动面三轴测试应力断层节理裂缝颗粒层理岩心于石油行业的岩石力学分析而言,很难将实验室测试结果直接外推应用于整个油田。样品破坏可能改变其性质!油田尺度:以千米为单位。实验室尺度:以直径 抗拉强度就是岩石试件在单轴拉力作用下抵抗破坏的极限能力或极限强度在数值上等于破坏时的最大拉应力。岩石的抗拉强度比其抗压强度低得多。意义 :a)衡量岩体力学性质的重要指标b)用来建立岩石强度判据,确定强度包络线c)选择建筑石材不可缺少的 参数 法:a)直接拉伸b)间接法(劈裂法、点荷载法、三点弯曲法)将这种试件两端固定在拉力机上,然后对试样施加轴向拉力,直至试件破坏,试件的抗拉强度为:缺点:试样制备困难,它不易与拉力机固定,且在试样断裂处附近往往有应力集中,同时难免在试件两端面有弯矩。关键技术:①试件和夹具之间的连接;②加力 西实验)由巴西人 心圆柱 φ50厚度 l=(试验:径向压缩破坏(张开)要求:① 荷载沿轴向均匀分布② 端部效应;②弹性力学公式2式中: t—— 试件中心的最大拉应力,抗拉强度p ——实验中破坏时的压力D ——试件的直径t ——张强度抗张强度 抗压强度抗压强度(无限制)辉长岩、辉绿岩、玄武岩、角闪石花岗岩、闪长岩石英岩砂岩页岩多孔软岩煤石灰岩大理岩辉长岩、辉绿岩、玄武岩、角闪石、橄榄岩花岗岩、来,已通过综合实验室研究得出多种破坏准则,用于描述岩石抗压强度(总结如下 )。但是 ,首先引用马克 · 吐温的一句名言:许 多研究者的辛勤工作并未对于其研究主题起推动作用,反而使其更加复杂,如果他们继续研究,最终的结果可能是我们一无所知!不 幸的是,上述名言恰好印证了复杂模型的真实现状 — 通过模型几乎不可能确定实际的岩石强度。因此,研究过程中必须谨记:强岩石强,弱岩石弱我 们的首要目标是获得岩石强度对比信息,其次才利用先进的破坏准则描述岩石强度。莫尔强度准则 莫尔 八面体强度准则 德鲁克 格里菲斯强度准则 料在极限状态下 , 剪切面上的剪应力就达到了随法向应力和材料性质而定的极限值时 , 发生破坏 。也就是说,当材料中一点可能滑动面上的剪应力超过该面上的剪切强度时,该点就产生破坏,而滑动面的剪切强度τ 又是作用于该面上法向应力 σ 的函数。)( f在 莫尔包络线 上,叠加上反映实际研究点应力状态的莫尔应力圆,如果应力圆与包络线相切或相割,则研究点将产生破坏;如果应力圆位于包络线下方,则不会产生破坏。坏的应力说明(平面) 。假设 1仅取决于 3的大小 。适用于 “三轴”岩石力学测试( 2 = 3 )轴挤压单轴拉张有效正应力剪切应力莫尔破坏包络线线性莫尔包络线岩石 破坏的应力说明(平面) 。假设 1仅取决于 3的大小 。适用于 “三轴”岩石力学测试( 2 = 3 )库仑准则的主应力表示方法当 时:当 时: 1  i  1  m  12 m i 基于不同围压条件的一系列岩石强度试验 出低孔隙压力时的莫尔圆?223 J     2 2 22 1 2 2 3 3 116J           在材料力学中又称为 米泽斯屈服条件 。普拉格强度准则莫尔 实上,中间主应力对岩石强度具有影响。 2 J K其中:1 1 2 3I          2 2 22 1 2 2 3 3 116J           23 s s   23 c o s  有细微裂隙的脆性材料 。当岩石中微裂隙的方向与应力方向成一定角度时,即使在压应力状态下,由于应力集中影响裂隙边壁上也会出现较高的拉应力,造成岩石脆性破坏。1+3σ3≥0时:危险裂隙方位角 β的计算公式:当 σ1+3σ3≤0时:危险裂隙方位角 β的计算公式:布朗强度准则霍 克与布朗发现,大多数岩石材料的三轴压缩试验破坏时的主应力之间可以用下列方程式来描述:修正313ac i     若式中 σ3=0,可得岩石的单轴抗压强度若式中 σ1=0, σ φ j - 分别为结构面上的凝聚力和内摩擦角β 心柱的三轴实验室实验,所用围压为 5施加的轴向载荷达到 石破坏, β 角度为 。 请计算样品破坏点的剪切应力和正应力,并绘制莫尔圆草图。相同 岩石样品的重复实验,实验围压为 10施加的轴向载荷达到 石破坏, β 角度同样为 。请确定岩石的内聚力、内摩擦力和单轴抗压强度( 。 绘制样品和计算 当岩石发生受压破坏时,压应力大于抗压强度。2. 即使固结不好的砂也具有较高的内摩擦系数。弱岩石的 内聚力 较小,因此十分弱。3. 若校准得当,基于测井资料的岩石强度估计值为有效值。4. 岩石的抗张强度极低,一般假定为 0。确定 单轴抗压强度( 最佳实验室测试步骤是什么? 若 油藏表现出多孔弹性,油藏衰竭过程中莫尔圆会怎样变化 ?
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