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地震波的特性-钱荣钧

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物探 地震资料解释 地震处理 反演
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钱荣钧中油集团东方地球物理公司地震波的特性及相关技术分析前 言对地震波性质的研究关系到地震勘探的理论基础,也关系到地震勘探数据采集、处理和解释技术的各个环节。现在从地震反射波形成的基本问题入手研究地震波的性质,并对主要的地震勘探技术进行分析。许多论点和认识都有别于现行的理论和认识,意在推动学术讨论,也希望有更多的同行共同对一些重要的基础问题进行思考和探索。内 容一、地震波的特性二、偏移技术分析三、地震分辨率的分类及计算四、切片数据的解释和应用五、空间采样密度及均匀性分析一、地震波的特性1、问题的提出2、反射波的形成3、地震波的基本性质4、小结如何认识地震波,用什么理论方法研究地震波,一直是地震勘探最基础的理论问题。长期以来,人们多采用光学的理论和方法来研究地震波。开始把几何光学的理论用于研究地震波,就形成了所谓的几何地震学;后来又把波动光学的理论引入地震勘探,成为研究地震波动力学特征的基础。问题是适于光学的理论是否可以完全用于地震波,值得研究。通常我们所研究的地震反射波都是反射波前地震子波到达时的现象,但对光学而言,这一反射波的瞬间状态从来是无法观测到的,因此也无人去研究。所以把光学的理论用到研究地震波上就应当了解这一区别,明确光学理论在研究地震波上的局限性和适用范围,不然就会造成一些错的认识,从根本上影响地震勘探技术的发展。现行的理论中的问题:( 1)认为反射振幅会随着断块由小变大而产生振荡[谢里夫( 《 勘探地震学 》( ]。反射振幅随参与叠加的菲涅耳带个数变化示意图。图 ( 引自 977, 文26, 397页 )1点下方( 2)现行偏移归位理论是建立在 且可分解出来进行叠加的基础上。积分法偏移的脉冲响应应思考的问题1、反射波的振幅是否真的随着断块的大小而震荡,在振幅强度的研究中是否要考虑这一因素 ?2、在时间剖面上是否可以分解出反射界面上的二次点源的绕射波,并把它偏移归位?3、反演的算法是否能和正演一样?4、现行偏移归位方法有什麽问题,如何改进?所有这些都归结于对地震波性质的理解一、地震波的特性1、问题的提出2、反射波的形成3、地震波的基本性质4、小结上所有点二次绕射的叠加(v),接收点 积分公式表示   (1114 1)( 0…..(1)0u(t),反射系数为 1,不考虑吸收,自激自收时平界面反射的分公式为:   2(112 1)( 0…………..(2)h △ 下)321)1(c 2)式得 △   2(21)( 023对平界面反射作如下变换 in.s r d 2)(设 , 界面边界到震源距离为 X, (3)式为…(3) △    2230 )()t(F…(4)对上式第二项分部积分:设2 ,   2,23   2则      3 ……(5)  022)(   202022 ……(6)如果界面无限大,则: 02)(0   ……(7)这就是界面无限大时反射波表达式(6)式的第二项应是界面边界的反映 , 它代表的是绕射波。为了简化问题 ,用二维代替三维如果界面为半无限,且接收点在半无限空间边界的正上方时,所接收到的波动强度应是无限空间的一半)(4120)(  ………(8)     20042)( 0……(9)接收点在半无限反射界面边界之内,这时可把反射界面分成两部分, 收到的地震波应是公式( 8)数值和公式( 6)一半之和,其结果为:oh 当于无限大界面减去上图所示界面的情况则:  …….(10)h 9) 、 (10)式是近似表达式,如欲得到精确的振幅值,应根据界面和断棱的形态用积分方程求出 o1 射界面边界的绕射波表现为正、负两半支,振幅对称,符号相反。 (这一结论早已有之)S 边形的反射界面…(11)一、 地震波 的特性1、问题的提出2、反射波的形成3、地震波的基本性质4、小结3、地震波的基本性质( 1)克希霍夫积分的褶积积分性质( 2)地震波的物理可实现性( 3)地震反射振幅( 4)时间剖面上绕射波的振幅特征( 1)克希霍夫积分的褶积积分性质重写( 4)式如下:  (0223 )()(设地震波到反射界面上任一点的往返时间为τ ,即 )( 22 ……(4)代入( 4)式得:( 1) 克希霍夫积分的褶积积分性质  (20 )()( ……(12)上式即为典型的褶积积分,如想表示得更清楚些,可令 )()( 203021   is v tv t  )(2 )(   )()( 210 ,( 11)式可表示为:( 1) 克希霍夫积分的褶积积分性质当 忽略( 12)式积分号中的第一项,得到近似的积分表达式为 (0 )()( 设地震子波为:…….(13)0)( 则:)()( )(0    13)式得:( 1) 克希霍夫积分的褶积积分性质 ()( 1 或 ()(21…….(14)…….(15)反射波形成的积分解可表示为球面扩散因子和方向因子之积与子波微分的褶积。积分结果 F(t)上任一时刻的数值只与参与褶积的过去和现在输入的信号有关,与未来信号无关 二次震源绕射波叠加示意图( 2)地震波的物理可实现性地震反射波是物理可实现信号,在自激自收情况下,设反射信号为 x(t),垂直反射界面的反射时间为 么在 说明零偏移距地震数据的空间分辨率要优于非零偏距的分辨率,并且随着炮检距的增大,空间分辨率变差。5、非零偏移距地震记录的空间分辨率三 、 地震分辨率的分类及计算引言1、 利)准 則2、叠加剖面上的分辨率3、叠后偏移剖面上的分辨率4、地震波分辨率的分类及空间分辨率的定义5、非零偏移距地震记录的空间分辨率6、叠前偏移的空间分辨率7、小结O θ2可理解为炮点和检波点都向反射界面延拓,随着到反射界面距离的减小,菲涅耳带也变小。6、叠前偏移的空间分辨率O θ2可理解为炮点和检波点都向反射界面延拓,随着到反射界面距离的减小,菲涅耳带也变小。6、叠前偏移的空间分辨率叠前偏移剖面为炮点和检波点都延拓到反射界面上所得的结果,这时炮点和检波点到反射点的距离为零。相应的在精确公式 (8)中的 时这和零偏移距偏移剖面的空间分辨率相同。所以无论是零偏移距还是非零偏移距记录,尽管它们原始的空间分辨率不同, 但理想的偏移后的菲涅耳带半径都为 λ/4 。4r 6、叠前偏移的空间分辨率三 、 地震分辨率的分类及计算引言1、 利)准 則2、叠加剖面上的分辨率3、叠后偏移剖面上的分辨率4、地震波分辨率的分类及空间分辨率的定义5、非零偏移距地震记录的空间分辨率6、叠前偏移的空间分辨率7、小结7、小结( 1)地震分辨率的分类,宜分为 法向分辨率 和 空间分辨率 两类。法向分辨率是在垂直反射界面方向分辨反射界面间隔的能力,它与地震波长或周期有关;空间分辨率是在空间上分辨地质体大小和间隔的能力,可用菲涅耳带的大小来衡量 。7、小结( 2)偏移剖面上纵向和横向上对反射界面的分辨能力是法向分辨率在这两个方向上的视分辨率,它取决于地层倾角和法向分辨率,不能把它们割裂开研究,应把它们归为一类。当法向分辨率确定后,可根据需要计算任一方向分辨反射界面间隔的视分辨率。7、小结( 3)偏移技术并不能提高垂向分辨率,当地层倾斜时,偏移剖面纵向上的分辨率比法向分辨率低,因此偏移技术不仅不能提高纵向上的分辨率,反而会降低它。7、小结( 4)空间分辨率应是空间波场的分辨率,瑞利准则也是通过对衍射图像的研究得到的。不能仅用单道记录上任意两点传播距离差来计算空间分辨率;菲涅耳带是在反射点处计算的,而不是其他任意点。广义分辨率理论是用射线路径差来计算分辨率的,上图中 传播路径 /2时,认为断块 如果用这种方法计算分辨率,当炮、检点对称于反射段中垂线时,就会得到对任意大断块都无法分辨率这一错误的结论。O 7、小结( 5)偏移提高空间分辨率的作用是因为偏移使菲涅耳带变小,理论上偏移后的菲涅耳带是激发和接收点都在反射界面上同一点时的菲涅耳带,其半径为四分之一地震波波长。因此在偏移剖面上,空间分辨率和法向分辨率相同。7、小 结( 6)在精确偏移的情况下,偏移剖面上,界面的端点要向外延伸 1/4 波长到 1/2波长。这种差异还会受到偏移方法、偏移速度和信噪比的影响。内 容一、地震波的特性二、偏移技术分析三、地震分辨率的分类及计算四、切片数据的解释和应用五、空间采样密度及均匀性分析四、切片数据的解释和应用为了提高解释精度,近几年出现了一些新技术,如地震沉积学、地震地貌学等。这些学说的主要技术为 90度相移、地层切片、分频解释,其核心,也是所谓的新技术是地层切片。一项技术是否正确和实用,不能只看其目标和理念,主要是看其实现目标的关键技术是否正确,这里就对地震切片数据的解释问题进行分析和讨论。四、切片数据的解释和应用1、地震剖面与地质剖面的关系2、地震记录的样点值和振幅值的关系3、对 “ 地层切片 ” 技术的分析4、小结1、地震剖面与地质剖面的关系地震记录是地震子波和反射系数序列褶积的结果,每一样点值都是某一段岩性组合的综合反映,并且地震记录中还存在噪音,剖面上的地震子波不可避免的还存在旁瓣和延续相位。因此不能简单地把地震记录的样点值和这一点的岩性相联系。地震剖面和地质剖面有联系,但绝不是地质剖面。成地震记录中以看出由于地震分辨率的限制,大套砂泥岩薄互层中间虽然有反射界面,但往往形成空白反射,只有大套砂泥岩薄互层段的顶、底有反射。地震记录是反射系数序列和地震子波褶积的结果。设地震子波为 w(t),反射系数序列为 r(t),无噪音干扰的地震记录 x(t)是:x(t)=w(t)*r(t)地震波往往存在旁瓣和延续相位,并与处理方法有关 。不同希望输出的整形滤波 : ( a)脉冲 (b)地震记录 , (c,d,e)不同带通的零相位输出 , (f) 同于输入 (b)最小相位输出 ,(g,h)不同带通的最小相位输出实际地震记录水平叠加剖面偏移剖面延续相位和不同倾角反射的干涉现象平叠加剖面平叠加剖面(叠后反 Q)四、 切片数据的解释和应用1、地震剖面与地质剖面的关系2、地震记录的样点值和振幅值的关系3、对 “ 地层切片 ” 技术的分析4、小结2、地震记录的样点值和振幅值的关系地震记录的样点值并非振幅值,只有波峰或波谷的数值才是真正的振幅值,其余的地震记录上的样点值、小时窗计算的数值都不是振幅值;较大时窗计算的均方根振幅或平均绝对值振幅,在纵向上受时窗长度的影响,在横向上受相位的影响。地震波瞬时振幅应是 瞬时振幅包络 ,在瞬时振幅包络数据体上沿相同相位的切片可反映振幅的平面变化。c o 论时窗选在何处 ,振幅都是 绝对值平均或均方根值 ) 认为是瞬时振幅 切片数据的解释和应用1、地震剖面与地质剖面的关系2、地震记录的样点值和振幅值的关系3、对 “ 地层切片 ” 技术的分析4、小结3、对 “ 地层切片 ” 技术的分析如何利用地震信息进行地质解释,对岩性勘探是非常重要的课题。自有三维勘探以来,切片数据的应用就成为三维解释的重要手段,并从水平切片不断地发展为沿层切片和地层切片。尤其目前较为流行的地层切片技术 [1][2],直接利用切片数据进行地质解释,不仅用来研究地质体形态,还用来研究岩性变化和沉积发育。但地震记录是地震子波和反射系数序列褶积的结果,每一样点值都是某一段岩性组合的综合反映,不能简单的和这一点的岩性相联系。因此有必要探讨正确利用地震信息进行地质解释的方法,并对切片数据代表的物理意义和地质意义做进一步的讨论。(a)原始三维数据体; (b) 地层时间模型(c) 振幅地层切片数据体步骤:——a 立地层时间模型—a 立地层切片数据体这个数据体中任何一张时间切片都代表这一地层时间模型中相应地质时间界面的地震响应。问题:地质时间界面的地震响应是什么?一个脉冲响应也可以切出许多“振幅”不同的地层切片,它代表什么?“地层切片”技术的步骤发现河道等地质体的形态和随时间的变化还是可行的,一般的时间切片也可以做到。4. a as on a (a) A a z; (b) a 000–1200 m (1000–1270 5. A as on a a (a) A a 8 (b) a 800–2700 m (1840–2480 —or C—D——M—by in be of 较薄的三角洲远端沙坝以不规则的弱振幅(红色)为特征,分散在正振幅(蓝色)的总背景中,指明是三角洲间海湾或湖泊的环境。问题:切片中的数值代表振幅还是样点值?所选位置稍作变化将是另一番景象 。6. A on a (a) A 0 (b) a 400 800 m(1750–1950 以厚度最大。扇端的弱振幅表明厚度较薄,并且可能是含泥质砂岩。上海底扇中补给河道和中海底扇合并水道以外地区具有相反振幅值特征(蓝色或正值),表明是泥岩或富含泥质的砂岩。用样点值解释岩性,危险!7. A a as on a in (a)a 8 b) a 500 400 m (2430–3040 越该区的地层切片没有严格地沿地质时间界面,滑塌是构造现象,并非沉积现象。这种解释还较客观,又怎能保证其他的地层切片能代表沉积现象。该技术认为,在不随频率变化的等时地震轴之间内插作图(虚拟作图)比沿层切片或时间切片更接近地质时间界面,并可能根据三维数据体为沉积体作出一套详细的沉积演化动画片来。这项技术现在很流行,但问题也很大!3、对 “ 地层切片 ” 技术的分析地层切片技术的主要论点( 1)与频率无关的同相轴是地质上等时的或平行等时面的同相轴( 2)同相轴之间内差做切片,认为这样的切片也都是等时的( 3)认为切片上的数值是振幅值( 4)任何一张时间切片都代表相应地质时间界面的地震响应其中第( 1)点可作为选择参考同相轴的标准,但这并非等时面所特有的性质。对于地震反射波来说,不管反射界面是否为等时,只要它为连续的并有较强的反射系数,都可以产生与频率无关的连续的同相轴。( 1)与频率无关的同相轴是地质上等时的或平行等时面的同相轴从数学上来讲,等时面之间内插出的面肯定是等时的。然而多数等时面之间的沉积并非如此。即使等时面之间地层的沉积是严格地按数学上的内插进行,地震剖面也无法如实反映。( 2)同相轴之间内差做切片,认为这样的切片也都是等时的等时面之间的沉积并非等比例变化,在某个时间段上还可能有沉积的缺失。地质模型:界面( 1)和界面( 6)是地质上的等时面,中间沉积的砂、泥岩互层由左向右逐渐减薄。泥岩砂岩( 1)( 2)( 3)( 4)( 5)( 6)合成地震剖面(子波为主频为 30逸提供按等时面拉平后的地震剖面(地层切片数据体)(倪逸提供)对于拉平后的同相轴,理想的地质界面是拉平了,但同相轴在横向上存在拉伸畸变。在这样的数据体中做 “ 地层切片 ” ,必然会造成相同的岩性对应变化的 “ 地层切片 ” 数据。它不可能像地质剖面那样任意的比例缩放而不畸变。从这个角度讲 “ 地层切片 ” 也不可能和地质上的岩性一一对应。(a) 河道横截面(b) 合成记录道 (c) 三维空间模型引自张军华(a) 一个参考层拉平(层拉平) (b) 两个参考层拉平(地层切片)图 8 层拉平与地层切片技术的异同′对于图 8 (a),如果以 以下地层还是保持弯曲特征。而地层切片就不同了,它是两个参考面间的数据插值(图中 A′和 B′),适合于地层褶皱、起伏和断裂等各种变化。如图 8(b),它把常规层拉平技术无法拉平的层拉平了,对于本该模型,很有地震资料处理中把“双曲线同相轴校正成水平同相轴”的味道,地层解释变得比较直观。引自张军华(a) 沿波峰 (b) 沿分界面(c) 沿过零点 (d) 沿波谷图 2 切片相位与切片特征的关系从图 2可以看出,无论是波谷、过零点还是波峰,河道的整体形状都基本一样,并不因为切到过零点就没有值了,切到波峰和波谷那就是截然相反的事了。 引自张军华(切片的数据应相同,但颜色不同,表明是拉伸畸变)上面已作了较详细的讨论,把切片上的数值误认为是振幅或瞬时振幅,进而做岩性解释和沉积研究,是目前切片数据解释中易犯的错误。( 3)认为切片上的数值是振幅值第( 4)个论点从地震记录形成的基本褶积模型出发是不成立的,地震记录上每一个样点值是地震子波长度内反射系数的综合反映,并非和地质界面一一对应。下面用一个简单的模型来说明这一点。( 4)任何一张时间切片都代表相应地质时间界面的地震响应泥岩泥岩砂岩反射系数 地震子波 合成记录岩性和地震数据不能一一对应!四、 切片数据的解释和应用1、地震剖面与地质剖面的关系2、地震记录的样点值和振幅值的关系3、对 “ 地层切片 ” 技术的分析4、小结4、小 结通过以上分析,可得出以下几点结论:( 1)地震记录是反射系数序列和地震子波褶积的结果,地震剖面并非地质剖面, 要对地震数据做地质解释首先要搞清它们之间的关系。( 2)地震记录的样点值并非振幅值,通常在一个时窗内计算出的 “ 均方根振幅 ” 或 “ 平均绝对值振幅 ” ,都是对时窗内样点值的求和计算,它受时窗长度的影响,并非振幅值。这种方法很难用于研究振幅的纵向变化,当用于研究横向上振幅的相对变化时,应注意相位的影响。4、小 结( 3)严格地讲只有波峰和波谷的绝对值是振幅。因此在做振幅切片时,应准确地拾取波峰或波谷。如果切片不是严格地沿波峰或波谷,只要所切相位相同(过零点除外),也可以间接地反映平面上振幅变化。( 4)瞬时振幅应是瞬时振幅包络,瞬时振幅包络切片应是振幅切片,但也必须沿相同相位进行,才能反映振幅的平面变化。4、小 结( 5)目前所流行的地层切片技术在 研究构造、断层和特殊岩性体形态的变化上要比一般的水平切片更接近等时性,但在研究岩性变化和沉积演化方面还存在许多值得进一步讨论的问题。 检验该技术简单而有效的方法是用解释的结果正演地震数据体,再做地层切片,看其是否与原地层切片相符。4、小 结( 6)切片数据的使用,使人们能从平面上观察地震数据和各种属性的变化,使解释技术由单纯的剖面解释向体解释迈进一大步。但在切片数据解释中不能简单地把它与对应深度的地层岩性一一对应。要做到真正的体解释,最好的方法应是三维数据体的可视化解释。在三维数据体中 追踪 等值 体, 并进行 分离和显示地震异常体分析沿层雕刻地震异常体体素显示火成岩锥体素显示砂层体素显示砂层的三维展布( 容一、地震波的特性二、偏移技术分析三、地震分辨率的分类及计算四、切片数据的解释和应用五、空间采样密度及均匀性分析五、空间采样密度及均匀性分析1、资料处理对空间采样的要求2、国内外技术对比3、按一体化要求,优化施工参数4、小结1、资料处理对空间采样的要求( 1)去噪技术要求干扰和有效信号都不出空间假频( 2)偏移技术对空间采样的要求552)偏移技术对空间采样的要求对采集方法的评价,要从评价单张记录或叠加剖面转变为评价偏移剖面。要从得好偏移剖面为目的,设计采集方法。偏移孔径内的地震道分布均匀)偏移技术对空间采样的要求通过上面理论分析,在地震记录中,反射界面上二次点源绕射波是以叠加结果的反射波和绕射波的形式出现的,并不存在孤立的二次点源绕射波 ,也不可能从中分解出来,通过偏移收敛与反设点。偏移实际上是使反射波归位,并消除记录中的绕射波。二次点源绕射的同相叠加,还是反射波的非同相的叠加?反射绕射空间采样密度和均匀性对偏移结果的影响数据道分布是否均匀对偏移剖面的影响远大于对叠加剖面的影响。绕射高密度,均匀低密度,均匀不均匀空间采样密度和均匀性对偏移结果的影响如果是反射波的非同相的叠加, 空间采样的密度和均匀性与偏移噪音密切相关。参与叠加的二次振源的连续性和密度直接影响反射波后续波形。二次点元越稀疏,反射越不连续,后续波形中剩余绕射波能量越强,即噪音越强;二次点元越密集,反射越连续,后续波形中剩余绕射波能量越弱,即噪音越小。当二次点元连续时,反射波连续,后续波形中绕射波完全相消,只剩下反射界面的边界效应(即通常所说的时间剖面上的绕射波)。505增加偏移噪声 (引自蔡希玲)(2)偏移技术对空间采样的要求在做偏移处理时,空间假频信号将以偏移噪音出现,不能正确归位。所以道密度与倾斜反射界面的纵向(法向)分辨率有关。含有速度为 3500m/s, 的不同倾角反射波零偏剖面,从上到下道距为 25m, 50和 100m(引自伊尔马兹)左图的 4* ) (4 b* )避免假频: b< 4* )4*b* )设: 500m/s , 偏移孔径角度 =300b=10m , 250m , 频和反射倾角及面元大小之间的关系(2)偏移技术对空间采样的要求偏移技术要求空间采样不仅要密,而且要均匀。五、空间采样密度及均匀性分析1、偏移技术对空间采样的要求2、国内外技术对比3、按一体化要求,优化施工参数4、小结高密度数据采集 处理 储层特征 流体分布 油藏动态——各大地球物理公司高密度技术的特点:• 点接收 、 子线观测 、 • 组合接收 、 强调道密度 ;• 控震源 、 高效激发 、 小组合接收 、 小面元窄方位或适度面元宽方位 。• 共性:时间采样率 2仪器带道能力 10000弱化野外组合接收 , 强调室内噪声压制 , 宽方位观测 , 一体化解决方案等 。( 1)国外技术的主要特点2、国内外技术对比— 各公司的技术品牌( 1)国外技术的主要特点幅、高差(组内静校正)等基于 次覆盖共中心点数据体上去噪技术( 3间重采样:根据不同地质任务输出不同尺度面元数据体自王梅生)相应的叠前去噪技术干扰波在空间上形成以震源或散射点为顶点的锥形体。在时间切片上近似圆形。处理上具有从空间上压制这类干扰波的方法。. 2002( 1)国外技术的主要特点 交替扫描技术、滑动扫描技术和组合扫描技术已进入实用阶段国际物探采集技术 1)国外技术的主要特点• 高密度采集• 高效采集• 子线接收, 相应的资料处理方法( 1)国外技术的主要特点( 2)国内技术的主要特点• 强调根据资料处理要求设计采集方法• 不用 接用原始数据进行处理• 空间采样要密而且要均匀2、国内外技术对比2、国内外技术对比我们的技术1、以偏移结果为目的2、空间采样要密且均匀3、用原始数据偏移,不宜用室内组合空间重采样后的数据( 国外 在得好单张记录2、空间采样密,但不重视均匀性3、把 技术 合后 25 后叠前偏移剖面对比 , 上 ) 和剖面中方框内数据的频谱 ( 下 ) , a 0 细分面元 1000 细分面元 1000间采样密度及均匀性分析1、偏移技术对空间采样的要求2、国内外技术对比3、按一体化要求,优化施工参数4、小结( 1)一体化采集、处理、解释一体化经济技术一体化……( 2)优化提高施工效率合理简化哪些效果差异不大甚至无差异的参数,强化那些效果明显的参数3、按一体化要求,优化施工参数井深: 10m 与 30m 差不多药量: 1 与 10 差不多组合: 小组合 与 大组合 记录有差异,剖面不一定采样率: 2 与 1 无差异震次: 单震次 与 多震次 记录有差异,剖面差别小空间采样 低密度 与 高密度 差别大…质量可能高 ,难以接受的高价格高质量 ,价格相对低3、按一体化要求,优化施工参数使用可控震源激发,最有利于增加激发点的密度。在工作量基本相同情况下,为了增加激发密度,可减少震次,增加震点数。这样同样的震动次数可提高炮点密度,有利于压制干扰和提高成像精度。炮检点布设均匀(炮道密度与分布 )前偏移考虑)加理论考虑)叠后叠前从叠后转向叠前观测系统优化4台 1次振动剖面 4台 4次振动剖面引自:王新全野外采用 4台 4次 ,每次分别记带 ,室内采用 4台 1次和 4台 4次处理。这两张剖面的地面炮点数相同,覆盖次数相同,都是 90次覆盖 拆分振次 ” 激发技术,使小面元高覆盖观测在经济上成为可能4台 1次震动, 160次覆盖 4台 4次震动, 40次覆盖12口、 100次 6口、 200次3、按一体化要求,优化施工参数 准葛尔组合井拆分效果面元大小 50*50 覆盖次数 30次面元大小 20*20 覆盖次数 24次3、按一体化要求,优化施工参数增加空间采样密度,不一定提高覆盖次数老三维资料高分辨率三维( 50m× 5030次)( 20m× 2024次)3、按一体化要求,优化施工参数五、空间采样密度及均匀性分析1、偏移技术对空间采样的要求2、国内外技术对比3、按一体化要求,优化施工参数4、小结( 1)采集参数的设计,应由以提高叠加剖面质量为目的理念转变为以提高偏移成像精度为目的。应从偏移技术出发制定采集、处理的系统方案。( 2)要按一体化要求,优化采集参数。提高分辨率和成像精度的重点是提高空间采样密度和均匀性。( 3)在不断增加野外采集炮、道密度的同时,要逐渐削弱组合。室内组合有利于提高叠加剖面的信噪比,但对偏移效果并无好处。4、小结4、小结( 4)对于高密度均匀采样技术来说,原始资料是最为宝贵的。先对原始资料进行组合等预处理,然后再进行叠加、偏移的做法不可取,这不利于发挥高密度均匀采样技术的优势。( 5)要建立适应该项技术的质量控制方法和标准,做好一体化的技术设计和加强过程控制。结 束 语地震波的性质是地震勘探技术的基础,基础研究是原始创新之源,不同学术观点之间的讨论和争论是推动技术进步的动力。对现有的理论、前人研究成果、国外的先进技术要虚心学习,更要认真分析。只有这样才能不断发现问题和解决问题,推动技术的发展。以上内容,谬误之处,敬请批评指正。参考文献[1] 母国光 , 战元令编 . 光学 民教育出版社 ,1978.[2] 李建朝 , 何樵登 . 偏移方法的横向分辨率特性 . 石油物探 , 1986, 25( 4): 623] 云美厚 . 地震分辨率 .
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